Реальные среды в переменном ЭП

Уравнение непрерывности для вектора плотности полного тока

Свойства проводника в переменном поле проявляются, как и в постоянном поле, в движении свободных зарядов, т. е. в появлении

плотности тока проводимости у = уЕ . Однако в переменном поле линии вектора плотности тока не замкнуты:

Диэлектрические свойства реальной среды можно характеризовать вектором смещения Г) . При переменном ЭП вектор меняется во времени:

Скорость изменения вектора Г) называют плотностью тока смещения:

В каждой точке поля реальной среды вектор плотности тока смещения складывается с вектором плотности тока проводимости:

Так как дГ>/ д( на поверхности проводника, граничащего с диэлектриком, равна плотности тока проводимости, то формально ток смещения можно рассматривать как продолжение тока проводимости.

Найдем дивергенцию от обеих частей уравнения (14.13) и во втором слагаемом изменим порядок операций:

ф -

поскольку м/У/п — , а шуГ) = р .

Таким образом, получили, что

Равенство (14.14) является уравнением непрерывности линий вектора плотности полного тока и означает, что линии вектора плотности полного тока / замкнуты.

 
Посмотреть оригинал
< Пред   СОДЕРЖАНИЕ   ОРИГИНАЛ   След >